MOS電容,最全面MOS管的高頻小信號電容文章
信息來(lái)源:本站 日期:2017-09-18
從MOS管的幾何構造及工作原理能夠發(fā)現,MOS管存在著(zhù)多種電容,這會(huì )影響MOS管的高頻性能。
依據MOS管的幾何構造構成的各類(lèi)電容如圖1.5所示,詳細為:
(1)柵與溝道之間的柵氧電容C2=WLCox,其中Cox為單位面積柵氧電容ε0x/tox。
(2)溝道耗盡層電容C3=W):其中q為電子電荷,εsi硅的介電常數,Nsub為襯底濃度,φF為費米能級。
(3)交疊電容(多晶柵掩蓋源/漏區所構成的電容),每單位寬度的交堯電容記為Col,由于是環(huán)狀的電場(chǎng)線(xiàn),Col不能簡(jiǎn)單計算得到,且它的值與襯底偏置有關(guān)。交疊電容主要有柵/源交疊電容Cl= WCol與柵/漏交疊電容C4= WCol。
(4)源/漏區與襯底間的結電容:Cbd, Cbs,即為漏極、源極與襯底之間構成的PN結勢壘電容,這種電容普通由兩局部組成:一局部是垂直方向(即源/漏區的底部與襯底間)的底層電容,以單位面積PN結電容Cj權衡;另—局部是源/漏區的周?chē)c襯底間構成的橫向圓周電容,以單位長(cháng)度結電容Cjs來(lái)衡最。單位面積PN結的勢壘電容Cj可表示為:
式(1.1)中Cjo為PN在零偏電壓時(shí)單位底面積結電容(與襯底濃度有關(guān)),VR是加于PN結的反偏電壓,φB是漏/源區與襯底問(wèn)的PN結接觸勢壘差(普通取0.8V),而m是底面電容的梯度因子,普通取介于0.3~0.4間的值。
因而,MOS管源/漏區與襯底間總的結電容可表示為:
CBD.BS=WHCj+2(W+H)Cjs
式(1.2)中H是指源、漏區的長(cháng)度,W是MOS管的寬度。
由式(1.2)可發(fā)現:不同MOS管的源/漏區的幾何外形,即不同的源/漏區面積和圓周尺寸值,存在著(zhù)不同的結電容。在總的寬長(cháng)比相同的狀況下,采用并聯(lián)合構,即MOS管的H不變,而每一個(gè)MOS管的寬為原來(lái)的幾分之一,則MOS管的源/漏區與襯底間總的結電容比原構造小。
例1.2 分別求出以下三種條件下MOS管源/漏區與襯底間總的結電容(假定任何,個(gè)MOS管的源/漏區的長(cháng)度都為H):
①(W/L)=100的一個(gè)MOS管;
②(W/L)1,2=50兩個(gè)MOS管并聯(lián);
③(WIL)1~5=20的5個(gè)MOS管并聯(lián)。
解:為了計算便當,假定一切MOS管的溝道長(cháng)度L=0.5μm,H=lμm則有
①CBD,BS:WHCj+2(W+H)Cjs=200Cj+402Cjs
所以總的源/漏區與襯底問(wèn)的結電容為Cbd+Cbs=400Cj+804Cjs
②Cbdl, 2=Cbs1=Cbs2=100Cj+202Cjs
所以總的源/漏區與襯底間的結電容為Cbd1十Cbs1+Cbd2=300Cj+606Cjs
③Cbd1,2=Cbd3,4=Cbd5=Cbs1=Cbs2,3=Cbs4, 5=40Cj+82Cjs
所以總的源/漏區與襯底間的結電容為
Cbdl,2+Cbd3, 4+Cbsl+Cbs2, 3+Cbs4,5+Cbd5=240Cj+492Cjs
由于在模仿集成電路中,MOS管普通以四端器件出現,因而在實(shí)踐電路設計中主要思索MOS管每?jì)蓚€(gè)端口之間存在的電容,如圖1.6所示,源/漏兩極之間的電容很小可疏忽不計,這些電容的值就是由前面剖析的各種電容組合而成,由丁在不同的工作區時(shí)MOS管的反型層厚度、耗盡層厚度等不同,則相應的電容也不相同,所以關(guān)于MOS管的極問(wèn)電容能夠分為三個(gè)工作辨別別停止討論。
(1)截止區
漏/源之間沒(méi)有構成溝道,此時(shí)固然不存在反型層,但可能產(chǎn)生了耗盡層,則有柵/源之間、柵/漏之間的電容為:CGD=CGS= WCol;
柵極與襯底間的電容為:CGB=(WLCox)Cd/(WLCox+Cd),即柵氧電容與耗盡層電容Cd的串聯(lián),其中乙為溝道的有效長(cháng)度,且
CSB與CDB的值分別是源極、漏極與襯底間電壓的函數,能夠由式(1.2)求解出。
(2)飽和區
在此工作區,MOS管的溝道在漏端曾經(jīng)發(fā)作夾斷,所以柵/漏電容CGD大約為WCol;同時(shí)MOS管的有效溝道長(cháng)度縮短,柵與溝道間的電位差從源區的VGS降落到夾斷點(diǎn)的VGS-Vth導致了在柵氧下的溝道內的垂直電場(chǎng)的不分歧,能夠證明此時(shí)MOS管的柵+源間電容除了過(guò)覆蓋電容之外的電容值可表示為(2/3)N1Cox。因而
CGS=2WLCox/3+WCol (1.3)
(3)深線(xiàn)性區
在此工作區,漏極D與源極s的電位簡(jiǎn)直相同,柵電壓變化AV時(shí),惹起等量的電荷從 源極流向漏極,所以柵氧電容(柵與溝道間的電容)WLCox、F均分為柵/源端之間與柵/漏端之間的電容,此時(shí)柵/源電容與柵/漏電容可表示為
當工作在線(xiàn)性區與飽和區時(shí),柵與襯底間的電容常被疏忽,這是由于反型層在柵與襯底間起著(zhù)屏蔽作用,也就是說(shuō)假如柵壓發(fā)作了改動(dòng),導電電荷的提供主要由源極提供而流向漏極,而不是由襯底提供導電荷。
CGD與CGS在不同工作區域的值如圖1.7所示,留意在不同的區域之間的轉變不能簡(jiǎn)單計算得到,只是依據趨向停止延伸而得。
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