MOS管導通及損耗圖文詳解|必看！-KIA MOS管

MOS管導通過程分析

MOS管和三極管的特性曲線分別如圖1和圖2所示，它們各自區(qū)間的命名有所不同，其中MOS管的飽和區(qū)也稱為恒流區(qū)、放大區(qū)。

其中一個主要的不同點在于MOS管有個可變電阻區(qū)，而三極管則是飽和區(qū)，沒有可變電阻區(qū)的說法。

從圖中也能明顯看出，MOS管在可變電阻區(qū)內(nèi)，Vgs一定時，Id和Vds近似為線性關(guān)系，不同Vgs值對應(yīng)不同的曲線斜率，即漏極D和源極S之間的電阻值Rds受控于Vgs；而三極管在飽和區(qū)內(nèi)，不同Ib值的曲線都重合在一起，即曲線斜率相同，阻值相同。

MOS管導通過程中的各電壓電流曲線如圖3所示，其中Vgs曲線有著名(臭名昭著)的米勒平臺，即Vgs在某段時間(t3-t2)內(nèi)保持不變。

我們知道MOS管是壓控器件，不同于三極管是流控器件，但是實際上MOS管在從關(guān)斷到導通的過程也是需要電流（電荷）的，原因是因為MOS管各極之間存在寄生電容Cgd，Cgs和Cds，如圖4所示。

MOS管導通條件是Vgs電壓至少達到閾值電壓Vgs(th)，其通過柵極電荷對Cgs電容充電實現(xiàn)，當MOS管完全導通后就不需要提供電流了，即壓控的意思。

這三個寄生電容參數(shù)值在MOS管的規(guī)格書中一般是以Ciss，Coss和Crss形式給出，其對應(yīng)關(guān)系為：Cgd=Crss；Cds=Coss-Crss；Cgs=Ciss-Crss。

在MOS管的規(guī)格書上一般還有如圖5所示的柵極充電曲線，其可以很好地解釋為何Vgs電壓會有米勒平臺。

Vgs一開始隨著柵極電荷的增加而增加，但是當Vgs增加到米勒平臺電壓大小Vp時，即使柵極電荷繼續(xù)增加，Vgs也保持不變，因為增加的柵極電荷被用來給Cgd電容進行充電。

因此，MOS管會有對應(yīng)的Qgs，Qgd和Qg電荷參數(shù)，如圖6所示。

在MOS管截止時，漏極電壓對Cgd充電，Cgd的電壓極性是上正下負；

當MOS管進入米勒平臺后，大部分的柵極電荷用來對Cgd進行充電，但是極性與漏極充電相反，即下正上負，因此也可理解為對Cgd反向放電，最終使得Vgd電壓由負變正，結(jié)束米勒平臺進入可變電阻區(qū)。

米勒平臺時間內(nèi)，Vds開始下降，米勒平臺的持續(xù)時間即為Vds電壓從最大值下降到最小值的時間。由此可見米勒平臺時間與電容Cgd大小成正比，在通信設(shè)備行業(yè)中-48V電源的緩啟動電路經(jīng)常在MOS管柵漏極間并聯(lián)一個較大的電容，以延長米勒平臺時間來達到電壓緩啟動的目的。

米勒平臺電壓的大小可以近似地通過以下公式進行估算，Id=gfs(Vp-Vgs(th))，通過規(guī)格書可以得到閾值電壓Vgs(th)和跨導gfs，根據(jù)電路參數(shù)可以得到漏極電流Id，因此，可以近似推算出米勒平臺電壓Vp。

但是需要注意的是跨導gfs并不是一個常數(shù)，規(guī)格書中給出的數(shù)值都是基于一定的Vds和Id條件下得到的。此外，還有另外一種估算方法Id=K(Vp-Vgs(th))2，根據(jù)規(guī)格書中的參數(shù)計算出常數(shù)K，然后計算得到Vp。

了解了MOS管的米勒平臺后，我們可以分析一下圖3所示導通過程中MOS管電壓電流的變化曲線。

以常見的MOS管開關(guān)電路為例，在t0~t1時間段內(nèi)，Vgs小于閾值電壓Vgs(th)時，MOS管處于截止區(qū)關(guān)斷，漏極電流Id=0，漏源極電壓差Vds為輸入電壓Vin。

在t1~t2時間段內(nèi)，隨著Vgs從閾值電壓Vgs(th)逐漸增大至米勒平臺電壓Vp，電流Id從0開始逐漸增大至最大值，MOS管開始導通，并進入恒流區(qū)（飽和區(qū)）。

此時Vds仍舊維持不變，但是實際電路中可能會由于各種雜散寄生電感等因素的影響（Ldi/dt產(chǎn)生壓降），也會產(chǎn)生一部分壓降損失，導致實際的Vds會略微下降。同三極管類似，MOS管在飽和區(qū)內(nèi)具有相似的放大特性，其公式為：Id=gfsVgs，gfs為MOS管的跨導。

在t2~ t3時間段內(nèi)，當Id逐漸增大至最大值（由電路參數(shù)決定）時，MOS管開始進入米勒平臺，由于電流Id已經(jīng)達到最大值保持不變，所以Vgs=Id/gfs亦保持不變，即從公式角度也可以解釋米勒平臺。

在t2~t3時間段內(nèi)，Vds開始以一定斜率下降。但是實際下降的斜率在整個時間段內(nèi)并非一直保持不變。

因為MOS管的Cgd電容在這個過程中是變化的，一開始Cgd較小，之后變大，所以實際的VDS曲線斜率會稍有變化，即一開始Cgd電容小，電壓下降較快，之后Cgd電容較大，電壓下降較慢，Cgd電容值的變化曲線如圖7所示。

在t3之后，MOS管進入可變電阻區(qū)，米勒平臺結(jié)束，Vgs電壓在柵極電荷的驅(qū)動下繼續(xù)升高至最大值，Vds則電壓下降至最低值Rds(on)Id。圖3 MOS管導通曲線的簡化版如圖8所示，分析問題時圖8已經(jīng)足夠使用。

MOS管關(guān)斷時的分析過程相反，其變化曲線如圖9所示。

t1和t2的時間可以根據(jù)RC充放電原理進行近似計算，t1=RgCissln(Vgs/(Vgs-Vgs(th)))，t2= RgCiss*ln(Vgs/(Vgs-Vp))，其中Vgs為柵極驅(qū)動電壓大小，Rg為柵極驅(qū)動電阻。t2值近似于規(guī)格書中的參數(shù)延時導通時間td(on)。

米勒平臺的持續(xù)時間tp可以通過以下公式近似計算：由于該時間段內(nèi)Vp保持不變，因此柵極驅(qū)動電流大小Ig=(Vgs-Vp)/Rg，tp=Qgd/Ig。tp=t3-t2，近似于規(guī)格書中的參數(shù)上升時間tr。

MOS管損耗分析

MOS管損耗主要有開關(guān)損耗（開通損耗和關(guān)斷損耗，關(guān)注參數(shù)Cgd(Crss)）、柵極驅(qū)動損耗（關(guān)注參數(shù)Qg）和導通損耗(關(guān)注參數(shù)Rds(on))等。

以如圖10所示的同步BUCK拓撲為例進行說明，由于高側(cè)的開關(guān)管Q1和低側(cè)的同步管Q2組成一個半橋結(jié)構(gòu)，為了防止兩個MOS管同時導通而使輸入回路短路，因此兩個MOS管的驅(qū)動信號會存在一個死區(qū)時間，即兩個MOS管都關(guān)斷。

在死區(qū)時間內(nèi)，由于電感的電流不能突變，因此同步管Q2的寄生體二極管將率先導通進行續(xù)流。

正是由于體二極管導通后，同步管Q2才被驅(qū)動導通，在忽略二極管壓降的情況下，同步管Q2導通時兩端電壓為0，可以看作是0電壓導通；同步管Q2導通后，其兩端電壓為0直至關(guān)斷，因此也是0電壓關(guān)斷。

因此，同步管Q2基本沒有開關(guān)損耗，這意味著對于同步管的選取，功耗主要取決于與導通電阻RDS(on)相關(guān)的導通損耗，而開關(guān)損耗可以忽略不計，因此不必考慮柵極電荷Qg。而高側(cè)的開關(guān)管Q1由于開通和關(guān)閉時都不是0電壓，因此要基于導通損耗和開關(guān)損耗綜合來考慮。

所謂開關(guān)損耗是指MOS管在開通和關(guān)斷過程中，電壓和電流不為0，存在功率損耗。

由前述MOS管導通過程可知，開關(guān)損耗主要集中在t1~t3時間段內(nèi)。而米勒平臺時間和MOS管寄生電容Crss成正比，其在MOS管的開關(guān)損耗中所占比例最大，因此米勒電容Crss及所對應(yīng)的Qgd在MOS管的開關(guān)損耗中起主導作用。

因此對于MOS管的選型，不僅需要考慮柵極電荷Qg和柵極電阻Rg，也需要同時考慮Crss(Cgd)的大小，其同時也會在規(guī)格書的上升時間tr和下降時間tf參數(shù)上有間接反映，MOS管的關(guān)鍵參數(shù)如圖11所示。

MOS管的各種損耗可以通過以下公式近似估算：

導通損耗：

Q1管：P(HO) = D × (IO 2 × RDS(ON) × 1.3)；

Q2管：P(LO) = (1 - D) × (IO 2 × RDS(ON) × 1.3)；

系數(shù)1.3主要是考慮MOS管的導通電阻會隨著溫度的升高而增加。

柵極驅(qū)動損耗：

PGC = n ×VCC × Qg × fSW；

n表示MOS管的個數(shù)（MOS管選型相同時），fSW表示開關(guān)頻率；柵極驅(qū)動損耗主要是發(fā)生在電源控制芯片上，而非MOS管上，但是其大小與MOS管的參數(shù)有關(guān)。

開關(guān)損耗：

PSW = 0.5× Vin × Io × (tr + tf) × fSW；

系數(shù)0.5是因為將MOS管導通曲線看成是近似線性，折算成面積功率，系數(shù)就是0.5；Vin是輸入電壓，Io是輸出電流；

tr和tf是MOS管的上升時間和下降時間，分別指的是漏源電壓從90%下降到10%和漏源電壓從10%上升到90%的時間，可以近似看作米勒平臺的持續(xù)時間，即圖3中的(t3-t2)。

另外，規(guī)格書中的td(on)和td(off)可以近似看作是Vgs電壓從0開始上升到米勒平臺電壓的時間，即圖3中的t2。

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